diff --git a/S3/ExPhyIII/VL/assets_typst/drawing-2025-08-09-17-32-27.rnote b/S3/ExPhyIII/VL/assets_typst/drawing-2025-08-09-17-32-27.rnote
deleted file mode 100644
index 901bdf7..0000000
Binary files a/S3/ExPhyIII/VL/assets_typst/drawing-2025-08-09-17-32-27.rnote and /dev/null differ
diff --git a/S3/ExPhyIII/VL/assets_typst/drawing-2025-08-09-17-32-27.rnote.svg b/S3/ExPhyIII/VL/assets_typst/drawing-2025-08-09-17-32-27.rnote.svg
deleted file mode 100644
index 723d515..0000000
--- a/S3/ExPhyIII/VL/assets_typst/drawing-2025-08-09-17-32-27.rnote.svg
+++ /dev/null
@@ -1,4 +0,0 @@
-
-
\ No newline at end of file
diff --git a/S3/Fest/VL/typst-assets/drawing-2025-10-30-10-24-50.rnote b/S3/Fest/VL/typst-assets/drawing-2025-10-30-10-24-50.rnote
deleted file mode 100644
index e69de29..0000000
diff --git a/S3/KFT/VL/KftVL2.typ b/S3/KFT/VL/KftVL2.typ
new file mode 100644
index 0000000..914e573
--- /dev/null
+++ b/S3/KFT/VL/KftVL2.typ
@@ -0,0 +1,158 @@
+// Main VL template
+#import "../preamble.typ": *
+
+// Fix theorems to be shown the right way in this document
+#import "@preview/ctheorems:1.1.3": *
+#show: thmrules
+
+// Main settings call
+#show: conf.with(
+ // May add more flags here in the future
+ num: 5,
+ type: 0, // 0 normal, 1 exercise
+ date: datetime.today().display(),
+ //date: datetime(
+ // year: 2025,
+ // month: 5,
+ // day: 1,
+ //).display(),
+)
+
+= Uebersicht
+
+== Maxwellgleichungen
+
+$
+ arrow(nabla) * arrow(E) = rho/epsilon_0 \
+ arrow(nabla) * arrow(B) = 0 \
+ arrow(nabla) times arrow(E) + (diff arrow(B)) / (diff t) = 0 \
+ arrow(nabla) times arrow(B) = mu_0 (arrow(j) + epsilon_0 (diff arrow(E)) / (diff t) )
+$
+
+== Elektrostatik im Vakuum
+
+Ein Inertialsystem in dem alle Ladungen in Ruhe sind. Es folgt dann
+$
+ arrow(j) = 0 \
+ rho (arrow(x), t) = rho (arrow(x)) \
+ ==> "Felder sind zeitunabhaengig" \
+ arrow(nabla) times arrow(B) = 0 , space arrow(nabla) * arrow(B) = 0 \
+ ==> arrow(B) = 0.
+$
+
+In der Elektrostatik hat man effektiv nur noch zwei Maxwellgleichungen. Die Aufgabe ist also aus der Ladungsverteilung das elektrische Feld zu bestimmen
+
+$
+ arrow(nabla) * arrow(E) (arrow(x)) = (rho (arrow(x))) / (epsilon_0 )
+$
+
+Die Feldlinien sind kontinuierliche Linien tangential zum Vektorfeld.
+
+#figure(
+ image("typst-assets/drawing-2025-11-03-12-52-14.rnote.svg"),
+)
+
+Die Dichte der Linien ist proportiional zu
+$
+ abs(arrow(E) (arrow(x))).
+$
+
+= Gaussches Gesetz
+
+Wir betrachten ein Volumen $V subset RR^3$ mit Oberflaeche $partial V$. Wir betrachten
+$
+ arrow(nabla) * arrow(E) = (rho (arrow(x))) / (epsilon_0 ) \
+ ==> integral.vol arrow(nabla) * arrow(E) dif ^(3) x = 1/epsilon_0 integral.vol d^(3) x rho (arrow(x)) = 1/epsilon_0 underbrace(Q, "in" V "eingeschlossene Ladung") \
+ ==> ^("Gauss") integral.surf _(partial V) arrow(E) dif arrow(a).
+$
+
+Der elektrische Fluss durch die Oberflaeche $partial V$ ist gleich
+$
+ 1/epsilon_0 * Q_("in") .
+$
+
+Konsequenzen
+- Wenn die gesamte Ladung in $Q$ verschwindet, dann auch der Fluss. Das E-Feld muss nicht notwendiger Weise verschwinden, da sich der Fluss kompensieren kann
+- Ladungsverteilung vollstaendig in einem Volumen $V$ und $V subset V'$ $==>$ der Fluss durch $partial V "und" partial V'$ ist identisch
+
+#figure(
+ image("typst-assets/drawing-2025-11-03-13-02-44.rnote.svg"),
+)
+
+== Das elektrostatische Gleichgewicht
+
+Q: Kann man eine *zeitunabhaengige* Ladung im Vakuum, durch eine zusaetzliche Ladung, in einem stablilen Gleichgewicht halten?
+A: Es ist nicht moeglich.
+
+#theorem[
+ Earns Law
+]
+
+#proof[
+ Angenommen dies waere moeglich. Dadurch gibt es einen Punkt $arrow(r) ^(star ) $ der stabil ist fuer eine Testladung $q (arrow(r)) > 0$ $==>$ in einer kleinen Umgebung $V$ um $arrow(r)^(star ) $ muss ein $arrow(E)$-Feld existieren, dass die Testladung ueber die Lorentzkraft wieder zurueck treibt. Das Feld muss also in Richtung von $arrow(r)^(star ) $ zeigen
+
+
+#figure(
+ image("typst-assets/drawing-2025-11-03-13-13-32.rnote.svg"),
+)
+
+ $==>$ Es muss gelten
+ $
+ integral.surf dif arrow(a) * arrow(E) < 0.
+ $
+ $==>$ In $V$ muss eine negative Ladung eingeschlossen sein.
+
+ Widerspruch.
+
+]
+
+Es gibt jedoch Fallen fuer elektrische Ladungen. Zum Beispiel die Paul-Falle. Hier werden zeitunabhaengige Felder genutzt mit einer bestimmten Geometrie.
+Bei der Penning Falle wird eine Kombination von elektrischem und magnetischem Feld genutzt.
+
+= Coulomb-Gesetz
+
+Dieses folgt aus den Maxwellgleichungen. Modell fuer eine Punktladung ist eine kugelsymmetrische Ladungsverteilung mit Gesamtladung $Q$ innerhalb eines Radius $R$.
+
+Q: Welches Feld wird beim Abstand $r$ erzeugt?
+
+Durch die Kugelsymmetrie koennen wir annehmen, dass
+$
+ arrow(E) (arrow(x)) = E (r) hat(r)
+$
+
+Wir betrachten dafuer die erste Maxwellgleichung
+$
+ arrow(nabla) * arrow(E) = (rho) / (epsilon_0 ) ==> integral.vol arrow(nabla) * arrow(E) dif V = Q / epsilon_0 = integral.surf arrow(E) dif arrow(a) = 4 pi r^2 hat(r) * (E (r) hat(r)) = E (r) 4 pi r^2 \
+ ==> arrow(E) (arrow(r)) = Q / (4 pi epsilon_0 r^2 ) hat(r).
+$
+
+Die Lorentzkraft auf eine feste Ladung $q$ ist daher
+$
+ arrow(F) = (q Q) / (4 pi epsilon_0 r^2 ) hat(r).
+$
+Daraus folgt dann also das Coulomb-Gesetz.
+
+= Einfache Ladungsverteilung und deren Felder
+
+DIe symmetrie Argumente liefern bereits eindeutige Loesungen aus
+$
+ arrow(nabla) * arrow(E) (arrow(x)) = (rho (arrow(x))) / (epsilon_0 ) \
+ ==> arrow(nabla) times arrow(E) (arrow(x)) = 0 "ist automatisch erfuellt".
+$
+
+#highlight[TODO: Rechne das nach]
+
+== Beispiel einer unendlich ausgedehnten Ebene
+
+Angenommen $sigma$ ist konstant.
+Hier nimm die Box mit Tiefe $b$ und Hoehe $h$
+$
+ Q_("in") = sigma b^2 \
+ A = 2 b^2 \
+ ==> Q_("in")/epsilon_0 = integral.surf arrow(E) dif arrow(a) = A E \
+ ==> arrow(E) = +- sigma/(2 epsilon_0) hat(z).
+$
+
+#figure(
+ image("typst-assets/drawing-2025-11-03-14-25-31.rnote.svg"),
+)
diff --git a/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-12-52-14.rnote b/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-12-52-14.rnote
new file mode 100644
index 0000000..0966c27
Binary files /dev/null and b/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-12-52-14.rnote differ
diff --git a/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-12-52-14.rnote.svg b/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-12-52-14.rnote.svg
new file mode 100644
index 0000000..b3c197d
--- /dev/null
+++ b/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-12-52-14.rnote.svg
@@ -0,0 +1,4 @@
+
+
\ No newline at end of file
diff --git a/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-13-02-44.rnote b/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-13-02-44.rnote
new file mode 100644
index 0000000..d1f0f71
Binary files /dev/null and b/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-13-02-44.rnote differ
diff --git a/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-13-02-44.rnote.svg b/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-13-02-44.rnote.svg
new file mode 100644
index 0000000..f9fc9fc
--- /dev/null
+++ b/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-13-02-44.rnote.svg
@@ -0,0 +1,4 @@
+
+
\ No newline at end of file
diff --git a/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-13-13-32.rnote b/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-13-13-32.rnote
new file mode 100644
index 0000000..4c4f90c
Binary files /dev/null and b/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-13-13-32.rnote differ
diff --git a/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-13-13-32.rnote.svg b/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-13-13-32.rnote.svg
new file mode 100644
index 0000000..882e4ba
--- /dev/null
+++ b/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-13-13-32.rnote.svg
@@ -0,0 +1,4 @@
+
+
\ No newline at end of file
diff --git a/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-14-25-31.rnote b/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-14-25-31.rnote
new file mode 100644
index 0000000..ccdd80d
Binary files /dev/null and b/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-14-25-31.rnote differ
diff --git a/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-14-25-31.rnote.svg b/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-14-25-31.rnote.svg
new file mode 100644
index 0000000..8333519
--- /dev/null
+++ b/S3/KFT/VL/typst-assets/drawing-2025-11-03-14-25-31.rnote.svg
@@ -0,0 +1,4 @@
+
+
\ No newline at end of file
diff --git a/book.typ b/book.typ
index 28c7438..1663fa7 100644
--- a/book.typ
+++ b/book.typ
@@ -20,6 +20,7 @@
- #chapter("S3/KFT/index.typ")[Kft]
- #chapter("S3/KFT/VL/KftVL1.typ")[Wiederholung Grundbegriffe]
+ - #chapter("S3/KFT/VL/KftVL2.typ")[Einfuehrung Elektrostatik]
- #chapter("S3/MaPhyIII/index.typ")[MaPhy III]
- #chapter("S3/MaPhyIII/VL/MaPhIIIVL1.typ")[Einleitung Fourier und PDE]